Temperaturen $T_2$ , efter turbinen kan vi beräkna från 1:a huvudsatsen för öppna system om vi känner axelarbetet $w_{\mathrm{axel}}$ eftersom temperaturen in till turbinen är given $T_1 = 1250\,\mathrm{K}$ . För en ideal gas är $\Delta h = c_{\mathrm{p}}\Delta T$ och

c_{\mathrm{p}}(T_2 - T_1) = q - w_{\mathrm{axel}},

där $q = 0$ enligt förutsättningarna. Först måste vi beräkna $w_{\mathrm{axel}} = 0.85w_{\mathrm{axel, isentrop}}$ där $w_{\mathrm{axel, isentrop}}$ är det ideala axelarbetet i en reversibel, adiabatisk turbin för det givna tryckförhållandet $p_1 / p_2 = 1500 / 250 = 6$ . Enligt sambanden för reversibla, adiabatiska processer får man då

\frac {T _ {2 , \mathrm {i s e n t r o p}}}{T _ {1}} = \left(\frac {p _ {2}}{p _ {1}}\right) ^ {\frac {\gamma - 1}{\gamma}} = \left(\frac {1}{6}\right) ^ {\frac {0 . 4}{1 . 4}} = 0. 6 0,

och

c _ {\mathrm {p}} (T _ {2, \mathrm {i s e n t r o p}} - T _ {1}) = 0 - w _ {\mathrm {a x e l , i s e n t r o p}} \Rightarrow w _ {\mathrm {a x e l . i s e n t r o p}} = c _ {\mathrm {p}} T _ {1} (1 - 0. 6) = 1 0 0 4. 5 \cdot 1 2 5 0 \cdot 0. 4 \mathrm {J / k g} = 5 0 2 \mathrm {k J / k g}.

Man får $w_{\mathrm{axel}} = 0.85 \cdot 502 \, \mathrm{kJ/kg} = 427 \, \mathrm{kJ/kg}$ . 1:a huvudsatsen ger till sist

T _ {2} = T _ {1} - w _ {\mathrm {a x e l}} / c_{\mathrm{p}} = 1 2 5 0 - \frac {4 2 7 \cdot 1 0 ^ {3}}{1 0 0 4 . 5} \mathrm {K} = \underline {{8 2 5}} \underline {{\mathrm {K}}}.

Hastigheten i jetstrålen kan vi beräkna som om den motsvarande $95\%$ av den ideala kinetiska energin. Tillståndet efter turbinen motsvarar stagnationstillstånd med $p_0 = p_2 = 250\mathrm{kPa}$ och $T_{0} = T_{2} = 825\mathrm{K}$ . För en ideal dysa kan vi då använda tabellen för isentropisk strömning med $p_{\mathrm{jet}} / p_0 = 100 / 250 = 0.4$ , vilket ger $M_{\mathrm{jet, ideal}} = 1.22$ , $T_{\mathrm{jet, ideal}} / T_0 = 0.77$ . Den ideala hastigheten blir

v _ {j e t, i d e a l} = M _ {j e t, i d e a l} \sqrt {\gamma R T _ {j e t , i d e a l}} = 1. 2 2 \cdot \sqrt {1 . 4 \cdot 2 8 7 \cdot 0 . 7 7 \cdot 8 2 5} \mathrm {m / s} = 6 1 6 \mathrm {m / s}.

Den faktiska hastigheten blir

v _ {j e t} = \sqrt {0 . 9 5} \cdot 6 1 6 m / s = 6 0 0 m / s.

Vi kan nu beräkna den faktiska temperaturen i jetstrålen enligt 1:a huvudsatsen

c _ {\mathrm {p}} (T _ {\mathrm {j e t}} - T _ {2}) + \frac {1}{2} v _ {\mathrm {j e t}} ^ {2} = 0 \Rightarrow T _ {\mathrm {j e t}} = T _ {2} - \frac {1}{2 c_{\mathrm{p}}} v_{\mathrm{jet}} ^ {2} = \underline {{6 4 6}} \mathrm {K}.

(Den ideala temperaturen i jetstrålen är lägre $T_{\mathrm{jet,ideal}} = T_2 \cdot 0.77 = 635~\mathrm{K}$ .)