Steg 1:

De båda komplexa krafternas frekvenskomponenter bestämmer vi med formel (1a) och (1b). Resultat enligt tabellen nedan.

f_n [Hz]	10	15	20
F_1(f_n) [N]	18	0	15exp(-i·π/3)
F_2(f_n) [N]	0	20exp(i·π/2)	18exp(i·π/4)

\mathbf{F}_1(f_n) = \hat{F}_1(f_n) \cdot e^{i\varphi_1(f_n)} \quad [\mathrm{N}], \quad n = 1, 2, 3 \text{ och } 4, \tag{1a}

och

\mathbf{F}_2(f_n) = \hat{F}_2(f_n) \cdot e^{i\varphi_2(f_n)} \quad [\mathrm{N}], \quad n = 1, 2, 3 \text{ och } 4. \tag{1b}

Steg 2:
Avläsning ur lydelsens figurer 3 och 4 ger frekvenssvarsfunktionerna $\mathbf{H}_{31}$ och $\mathbf{H}_{32}$ , med hjälp av formlerna (2a) och (2b). Resultat i tabellen nedan.

| f_{n} [Hz] | 10 | 15 | 20 |

| F_{1}(f_{n}) [N] | 18 | 0 | 15exp(-i·π/3) | | F_{2}(f_{n}) [N] | 0 | 20exp(i·π/2) | 18exp(i·π/4) | | H_{31}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,0175exp(i·2,3) | 0,015exp(i·1,1) | 0,003exp(-i·1,8) | | H_{32}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,008exp(i·3,1) | 0,0075exp(-i·2,7) | 0,0025 |

Bidraget från en enskild krafts frekvenskomponent till den komplexa accelerationen i punkt 3 beräknar vi med formlerna (3a) och (3b). Resultat i tabellen nedan.

| f_{n} [Hz] | 10 | 15 | 20 |

| F_{1}(f_{n}) [N] | 18 | 0 | 15exp(-i·π/3) | | F_{2}(f_{n}) [N] | 0 | 20exp(i·π/2) | 18exp(i·π/4) | | H_{31}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,0175exp(i·2,3) | 0,015exp(i·1,1) | 0,003exp(-i·1,8) | | H_{32}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,008exp(i·3,1) | 0,0075exp(-i·2,7) | 0,0025 | | a_{31}(f_{n}) [m/s²] | 0,315exp(i·2,3) | 0 | 0,045exp(-i·2,8) | | a_{32}(f_{n}) [m/s²] | 0 | 0,15exp(-i·1,1) | 0,045exp(i·π/4) |

Steg 3:
Vi har två bidrag vid frekvenser som inte sammanfaller med något annat bidrags frekvens. Använd formel (4) och beräkna bidragens effektivvärdeskvadrater. Resultat i tabellen nedan

| f_{n} [Hz] | 10 | 15 |

| F_{1}(f_{n}) [N] | 18 | 0 | | F_{2}(f_{n}) [N] | 0 | 20exp(i·π/2) | | H_{31}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,0175exp(i·2,3) | 0,015exp(i·1,1) | | H_{32}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,008exp(i·3,1) | 0,0075exp(-i·2,7) | | a_{31}(f_{n}) [m/s²] | 0,315exp(i·2,3) | 0 | | a_{32}(f_{n}) [m/s²] | 0 | 0,15exp(-i·1,1) |

| $\bar{a}_{31}^2(f_n) \left[(\mathrm{m/s}^2)^2\right]$ | 0,315²/2 | - |
| $\bar{a}_{32}^2(f_n) \left[(\mathrm{m/s}^2)^2\right]$ | | 0,15²/2 |

Vid 15 Hz och 20 Hz har vi två (korrelerade) bidrag som måste summeras linjärt med hänsyn tagen till den relativa fasen. Använd formel (6). Resultat enligt tabellen nedan.

| f_{n} [Hz] | 20 |

| F_{1}(f_{n}) [N] | 15exp(-i·π/3) | | F_{2}(f_{n}) [N] | 18exp(i·π/4) | | H_{31}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,003exp(-i·1,8) | | H_{32}(f_{n}) [(m/s²)/N] | 0,0025 | | a_{31}(f_{n}) [m/s²] | 0,045exp(-i·2,8) | | a_{32}(f_{n}) [m/s²] | 0,045exp(i·π/4) | | a_{3}(f_{n}) [m/s²] | 0,020exp(i·2,1) |

| $\bar{a}_3^2(f_n) \left[(\mathrm{m/s}^2)^2\right]$ | 0,020²/2 |

Steg 4:

Slutligen beräknar vi det totala effektivvärdet av krafternas bidrag till accelerationen i punkt 3 genom att summera samtliga ovan beräknade effektivvärdeskvadrater och därefter dra kvadratroten ur summan, se formel (7),

\bar {a} _ {3, t o t} = \sqrt {\sum_ {n} \bar {a} _ {n} ^ {2} (f _ {n})} = \sqrt {\frac {0 , 3 1 5 ^ {2} + 0 , 1 5 ^ {2} + 0 , 0 2 0 ^ {2}}{2}} = 0, 2 5 \mathrm {m / s ^ {2}}